Учебник по физике для поступающих в ВУЗ /Экзаменационные вопросы по физике (2006-2007)/

На вал насажено колесо с лопатками по ободу, называемое рабочим колесом. На лопатки через специальные сопла подается пар (перегретый пар 200оС) из котла или газ под давлением (20-40 атм), приводя турбину во вращение.

В современных турбинах применяют не один, а много дисков с несколькими рядами лопаток каждый, насаженными на общий вал. Пар последовательно проходит через лопатки всех дисков, отдавая каждому часть своей энергии.

На электростанциях турбины соединяют с генераторами. Частота вращения турбин достигает 10000-15000 оборотов, что является весьма удобным для генерации электрического тока.

Широкое применение находят газовые турбины, в которых вместо пара используются продукты сгорания топлива или газа.

КПД ТЕПЛОВОГО ДВИГАТЕЛЯ. ЦИКЛ КАРНО(уч.10кл.стр.275-280 )

Определение и работа теплового двигателя (см.выше уч.10кл.)

Определение замкнутого цикла термодинамического процесса

Определение понятия КПД и его физический смысл

Формула. Единицы измерения

КПД всегда меньше 1.

Цикл Сади Карно. График и физический смысл на примере поршня

Термодинамические процессы цикла Карно (по графику)

Максимально значение КПД из цикла Карно

Пути повышения КПД теплового двигателя

Тепловым двигателем называется двигатель, который производит механическую работу за счет энергии, выделившейся при сгорании топлива.

Некоторые виды тепловых двигателей:

-         паровая машина;

-         паровая турбина;

-         двигатель внутреннего сгорания;

-         реактивный двигатель.

Физические основы работы всех тепловых двигателей одинаковы.

Тепловой двигатель состоит из трех основных частей:

- рабочее тело (газ или пар), совершающее работу

- нагреватель, сообщающий энергию рабочему телу

- холодильник, поглощающий часть энергии от рабочего тела

Необходимое условие для циклического получения механической работы в тепловом двигателе – наличие нагревателя и холодильника.

Для непрерывного совершения механической работы термодинамический цикл должен быть замкнутым.

Замкнутый процесс (цикл) – совокупность термодинамических процессов, в результате которых система возвращается в исходное состояние.

Для характеристики экономичности различных двигателей введено понятие коэффициента полезного действия.

Отношение совершенной полезной работы двигателя, к энергии, полученной от нагревателя, называют коэффициентом полезного действия теплового двигателя.

Коэффициент полезного действия теплового двигателя (КПД) – отношение работы, совершаемой двигателем за цикл, к количеству теплоты, полученному им от нагревателя:

η =

Процесс работы теплового двигателя:

Рабочее тело приводят в контакт с нагревателем , поэтому рабочее тело получает от нагревателя .

За счет этого количества теплоты рабочее тело совершает механическую работу.

Затем рабочее тело приводят в контакт с холодильником , поэтому рабочее тело отдает тепло холодильнику.

Таким образом возвращается в исходное состояние.

Теперь рабочее тело приводят в контакт с нагревателем и все происходит сначала.

В циклическом тепловом двигателе нельзя преобразовать в механическую работу все количество теплоты Qн, получаемое он нагревателя. Некоторое количество теплоты Qх отдается холодильнику. Поэтому работа за цикл не может быть больше:

A = Qн– Qх

Коэффициент полезного действия теплового двигателя всегда меньше единицы

η =  =  = 1 -

Круговой цикл не реализуется при отсутствии холодильника. Qх=0.

Цикл Карно

В начале XIX века французский инженер Сади Карно исследовал пути повышения КПД тепловых двигателей. Он предложил цикл, который должен совершать идеальный газ в некоторой тепловой машине, такой, что при этом получается максимально возможный КПД.

Цикл Карно состоит из двух изотермических и двух адиабатных процессов.

Выбор именно этих процессов обусловлен тем, что работа газа при изотермическом расширении совершается за счет внутренней энергии нагревателя, а при адиабатном процессе за счет внутренней энергии расширяющегося газа.

В этом цикле исключен контакт тел с разной температурой, а значит, исключена теплопередача без совершения работы.

Цикл Карно – самый эффективный из всех возможных циклов, имеющий максимальный КПД,

Идеальный газ приводят в контакт с нагревателем и предоставляют ему возможность расширяться изотермически, то есть при температуре нагревателя.

Когда расширившийся газ перейдет в состояние 2, его теплоизолируют от нагревателя и дают ему возможность расширяться адиабатически, то есть газ совершает работу за счет убыли его внутренней энергии.

Расширяясь адиабатически газ охлаждается до тех пор, пока его температура не будет равна температуре холодильника (состояние 3).

Теперь газ приводят в контакт с холодильником сжимают изотермически. Газ отдает холодильнику . Газ переходит в состояние 4.

Затем газ теплоизолируют от холодильника и сжимают адиабатически. При этом температура газа увеличивается и достигает температуры нагревателя. Процесс повторяется сначала.

В процессе изотермического расширения 1-2 при температуре Т1 работа совершается за счет изменения внутренней энергии нагревателя, т.е. за счет подводимого к газу количества тепла

A12 = Q1

Охлаждение газа перед сжатием происходит при адиабатном расширении 2-3. Все изменение внутренней энергии при таком процессе (Q=0) преобразуется в механическую работу

A23 = - ∆U23

Температура газа в результате адиабатного расширения 2-3 понижается до температуры холодильника T2<T1.

В процессе 3-4 газ изотермически сжимается, передавая холодильнику количество теплоты Q2.

A34 = Aсж = Q2

Цикл завершается процессом адиабатного сжатия 4-1 (Q=0), при котором газ нагревается до температуры Т1.

Максимальный КПД теплового двигателя Карно

ηmax = =

Q1 – подводимое количество теплоты

Q2 – отводимое количество теплоты

Карно показал, что КПД любой другой тепловой машины (то есть с другим рабочим телом или работающей по другому циклу) будет меньше, чем КПД цикла Карно.

Любая реальная тепловая машина, работающая с нагревателем, имеющим температуру Т1, и холодильником с температурой Т2, не может иметь КПД, превышающий КПД идеальной тепловой машины.

Для повышения КПД теплового двигателя следует понижать температуру холодильника и увеличивать температуру нагревателя.

Понижать температуру холодильника искусственно невыгодно, так как это требует дополнительных затрат энергии.

Повышать температуру нагревателя можно тоже до определенного предела, так как различные материалы обладают различной жаропрочностью при высоких температурах.

Однако формула Карно показала, что существуют неиспользованные резервы повышения КПД, так как практический КПД очень сильно отличается от КПД цикла Карно.

Действительное значение КПД приблизительно равно 40%.

Двигатели Дизеля 20-40%, паровые турбины –выше 30%.

ИДЕАЛЬНЫЙ ГАЗ (уч.10кл.стр.222,229- )

Определение идеального газа, как модели(уч.10кл.стр.222)

Условия идеального газа.

Энергия молекул идеального газа

Статистические методы в модели идеального газа (уч.10кл.стр.229)

Распределение молекул идеального газа в пространстве

Микроскопические и макроскопические параметры идеального газа

Микроскопическое и макроскопическое состояние идеального газа

Распределение молекул идеального газа по скоростям (уч.10кл.стр.235)

Опыт Штерна

У разреженного газа расстояние между молекулами во много раз превышает их размеры. В этом случае взаимодействие между молекулами пренебрежимо мало и кинетическая энергия молекул много больше потенциальной энергии их взаимодействия.

Для объяснения свойств вещества в газообразном состоянии вместо реального газа используется его физическая модель - идеальный газ.

В модели идеального газа предполагается:

-         расстояние между молекулами чуть больше их диаметра;

-         молекулы – упругие шарики;

-         между молекулами не действуют силы притяжения;

-         соударении молекул друг с другом и со стенками сосуда абсолютно упругое;

-         движения молекул подчиняется законам механики.

Идеальный газ – это газ, взаимодействие между молекулами которого пренебрежимо мало.

Принимается, что при соударениях между собой и со стенками сосуда молекулы такого газа ведут себя как абсолютно упругие шарики конечных, но весьма малых размеров.

Эти соударения происходят по законам, справедливым для абсолютно упругого удара.

Модель идеального газа можно использовать при выполнении трех условий идеального газа:

1.      Диаметр молекул много меньше среднего расстояния между ними D << l
Собственный объем молекул пренебрежимо мал по сравнению с объемом газа.

2.      Средняя кинетическая энергия молекул больше средней потенциальной энергии их взаимодействия на расстоянии большем диаметра молекул.

Это означает, что между столкновениями молекулы движутся практически по прямолинейным траекториям.

3.      Столкновения молекул газа между собой и со стенками сосуда – абсолютно упругие.
Следовательно структура электронных оболочек молекул не нарушается в результате столкновений.

Время столкновения молекул в идеальном газе значительно меньше времени их свободного пробега.

Существующие в действительности газы при не слишком низких температурах и достаточно малых давлениях.

Разреженные газы – по своим свойствам близки к идеальному газу.

СВЯЗЬ МЕЖДУ ДАВЛЕНИЕМ И СРЕДНЕЙ КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИЕЙ МОЛЕКУЛ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА(уч.10кл.стр.243-248)

Давление идеального газа.(Опыт с Магдебургскими полушариями)

Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеального газа. Его вывод и смысл.

Закон Дальтона – давление смеси идеальных газов

Молекулы газа, двигаясь со сверхзвуковыми скоростями и сталкиваясь оказывают давление на препятствия.

Давление идеального газа заключается в том, что молекулы при столкновениях со стенками сосуда взаимодействуют с ними по законам механики как упругие тела.

Найдем давление газа, находящегося в цилиндрическом сосуде, на поршень площадью S.

p =

Fx – результирующая сила ударов молекул о поршень

F1 – сила удара одной молекулы

∆N – полное число ударов молекул о поршень

Fx =  (среднее значение)

Найдем силу удара о поршень одной молекулы.

По второму закону Ньютона на молекулу со стороны поршня действует сила

 , где ∆v – изменение скорости молекулы за время удара ∆t

По третьему закону Ньютона на поршень со стороны молекулы действует сила:

 ; F1 = ma

При упругом ударе составляющая скорости vy не изменяется (см.рис)

∆v = = 2vx

За промежуток ∆t с поршнем сталкиваются только молекулы, которые успевают долететь до него за это время – в объеме ∆V на расстоянии не больше vx∆t от него

Следовательно, полное число ударов молекул о поршень равно числу этих молекул:

∆N = n ∆V = n S vx∆t

n – концентрация частиц (число частиц в единице объема)

½ - множитель введен так как их всех молекул лишь половина движется в положительном направлении оси Х.

p = Þ p = = n ma

Вследствие хаотического теплового движения молекул их направления движения равновероятны и средние квадраты скоростей по осям равны:

v2 = vx2+ vy2 +vz2 Þ

Скорости молекул беспорядочно меняются, но средний квадрат скорости вполне определенная величина.

Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеального газа:

 p = n ma = n ma

где как было показано выше

n – концентрация частиц (число частиц в единице объема)

Основное уравнение МКТ позволяет вычислить давление газа, если известны масса молекулы, среднее значение квадрата скорости и концентрация молекул.

Макроскопическая величина p с помощью модели идеального газа определяется через микроскопические параметры (массу молекул, концентрацию молекул и средний квадрат скорости их хаотического движения)

Еще одна форма записи основного уравнения молекулярно-кинетической теории:

Давление идеального газа равно двум третям средней кинетической энергии поступательного движения молекул, содержащихся в единице объема.

p = n maÞ p = n

где - средняя кинетическая энергия молекул

Давление идеального газа пропорционально произведению концентрации молекул на среднюю кинетическую энергию поступательного движения молекул.

Концентрация частиц характеризует число ударов молекул о поршень, а средняя кинетическая энергия молекул определяет интенсивность одного удара

Закон Дальтона:

Давление смеси идеальных газов равно сумме парциальных давлений входящих в нее газов.

Если газ состоит из смеси газов, то молекулы каждого газа ударяют о поршень независимо друг от друга. В соответствии с принципом суперпозиции сил давление газов, составляющих смесь (парциальные давления), суммируются.

СВЯЗЬ ТЕМПЕРАТУРЫ СО СРЕДНЕЙ КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИЕЙ ЧАСТИЦ ГАЗА(уч.10кл.стр.239-243)

Определение температуры как меры кинетической энергии. Формула

Постоянная Больцмана, ее смысл и единицы измерения

Абсолютный нуль температуры и энергия молекул при нем

Скорость теплового движения молекул

Молярная газовая постоянная. Смысл и единицы измерения

Средняя квадратичная скорость молекул

Величины, характеризующие состояние макроскопических тел без учета молекулярного строения тел (p, V, t) называют макроскопическими параметрами.

Объем и давление являются механическими величинами, описывающими состояние газа. Температура описывает внутреннее состояние газа.

Основное уравнение МКТ(см.выше) для идеального газа устанавливает связь легко измеряемого макроскопического параметра – давления – с такими микроскопическими параметрами газа, как средняя кинетическая энергия и концентрация молекул. Но, измерив только давление, мы не можем узнать ни среднее значение кинетической энергии молекул в отдельности, ни их концентрацию. Следовательно, для нахождения микроскопических параметров газа нужны измерения еще какой-то физической величины, связанной со средней кинетической энергией молекул.

Такой величиной является температура.

В результате большого числа столкновений между молекулами газа устанавливается стационарное равновесное состояние – состояние, при котором число молекул в заданном интервале скоростей остается постоянным.

Любое макроскопическое тело или группа макроскопических тел при неизменных внешних условиях самопроизвольно переходит в состояние теплового равновесия.

Тепловое равновесие – это такое состояние, при котором все макроскопические параметры сколь угодно долго остаются неизменными.

Это означает, что в системе не меняются объем и давление, не происходит теплообмен, отсутствуют взаимные превращения веществ.

Микроскопические процессы не прекращаются и в состоянии теплового равновесия.

Температура характеризует состояние теплового равновесия системы тел: все тела системы, находящиеся друг с другом в тепловом равновесии, имеют одну и ту же температуру.

При одинаковых температурах двух тел между ними не происходит теплообмена.

Разность температур тел указывает на направление теплообмена между ними.

Температура — скалярная физическая величина, описывающая состояние тер­модинамического равновесия (состояния, при кото­ром не происходит изменения микроскопических па­раметров).

Как термодинамическая величина температура характеризует тепловое состояние системы и измеряется степенью его отклонения от принятого за нулевое, как молекулярно-кинетическая величина характеризует интенсивность хаотического движения молекул и измеряется их средней кинетической энергией.

Для измерения температуры можно воспользоваться изменением любой макроскопической величины в зависимости от температуры: объема, давления, электрического сопротивления и т.д.

Чаще всего на практике используют зависимость объема жидкости (ртути или спирта) от температуры.

При градуировке термометра обычно за начало отсчета (0) принимают температуру тающего льда; второй постоянной точкой (100) считают температуру кипения воды при нормальном атмосферном давлении (шкала Цельсия).

Так как различные жидкости расширяются при нагревании неодинаково, то установленная таким образом шкала будет до некоторой степени зависеть от свойств данной жидкости.

Конечно, 0 и 100°С будут совпадать у всех термометров, но 50°С совпадать не будут.

В отличие от жидкостей все разреженные газы расширяются при нагревании одинаково и одинаково меняют свое давление при изменении температуры. Поэтому в физике для установления рациональной температурной шкалы используют изменение давления определенного количества разреженного газа при постоянном объеме или изменение объема газа при постоянном давлении.

Такую шкалу иногда называют идеальной газовой шкалой температур.

При тепловом равновесии средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул всех газов одинакова. Давление прямо пропорционально средней кинетической энергии поступательного движения молекул: p = n

При тепловом равновесии, если давление газа данной массы и его объем фиксированы, средняя кинетическая энергия молекул газа должна иметь строго определенное значение, как и температура.

Т.к. концентрация молекул в объеме газа n = , то p =  или = .

Обозначим = Θ.

Величина Θ растет с повышением температуры и ни от чего, кроме температуры не зависит.

Следовательно, ее можно считать естественной мерой температуры.

Отношение произведения давления газа на его объем к числу молекул при одинаковой температуре одинаково практически для всех разряженных газов (близких по свойствам к идеальному газу):

= Θ ≈ const

При высоких давлениях соотношение нарушается.

Можно считать величину Θ прямо пропорциональной температуре Т (что подтверждается опытами):

Θ = kT Þ = kT

Определенная таким образом температура называется абсолютной.

На основании формулы вводится температурная шкала не зависящая от характера вещества, используемого для измерения температуры.

Важнейшим макроскопическим параметром, характеризующим стационарное равновесное состояние любого тела, является температура.

Температура – мера средней кинетической энергии хаотического поступательного движения молекул. тела.

Из основного уравнения МКТ в форме =  и определения температуры в форме = kT следует важнейшее следствие :

Абсолютная температура есть мера средней кинетической энергии движения молекул.

Средняя кинетическая энергия хаотического поступательного движения молекул пропорциональна термодинамической (или абсолютной температуре):

= , = kT Þ  = kT Þ == kT

Чем выше температура, тем быстрее движутся молекулы.

k = 1,38*10-23 Дж/К – постоянная Больцмана

Постоянная Больцмана является коэффициентом, переводящим температуру из градусной меры (К) в энергетическую (Дж) и обратно.

Единица термодинамической температуры – К (Кельвин)

1 К = 1оС

Кинетическая энергия не может быть отрицательной. Следовательно не может быть отрицательной и термодинамическая температура. Она обращается в нуль, когда кинетическая энергия молекул становится равной нулю.

Абсолютный нуль (0К) – температура, при которой должно прекратиться движение молекул.

Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23, 24, 25, 26, 27, 28, 29, 30, 31, 32, 33, 34, 35, 36, 37, 38, 39, 40, 41, 42, 43, 44, 45, 46, 47, 48, 49